The physical structure of the Rouha

The physical structure of the Rouhani and Axelsson [24] and Gomez et al. [22] correlations as shown in Table 5 is revisited below.

It is clear that both of these correlations perform well over the entire range of the void fraction since they partially meet the requirements of an ideal void fraction correlation for vertical flow.

As reported by Rouhani and Axelsson [24] the distribution parameter takes the following form of Co ¼ 1 þ 0:2ð1  xÞðgDq21
=G2Þ0:25 for a < 0.25, while for a > 0.25, Co = 1 + 0.2(1  x). Thus Rouhani and Axelsson [24]
model the distribution parameter as a variable which is observed to reduce from 1.2 for a < 0.25 or alternatively the bubbly flow and approach close to unity as the flow pattern turns from bubbly to annular flow. The Gomez et al. [22] model the drift velocity as a variable by defining UGM ¼ 1:53 gr qlqg q2l   0:25 ð1  aÞ0:5 sin h. Here the (1  a)0.5 render the drift velocity negligible with increasing void fraction in downward two phase flow and thus satisfying the
requirement of variable drift velocity for ideal void fraction.

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

โครงสร้างทางกายภาพ Rouhani Axelsson [24] และสัมพันธ์เมซ et al. [22] ดังแสดงในตาราง 5 จะ revisited ด้านล่าง เป็นที่ชัดเจนว่า ความสัมพันธ์เหล่านี้ทั้งสองทำดีกว่าทั้งช่วงของเศษส่วนเป็นโมฆะเนื่องจากพวกเขาบางส่วนตรงกับความต้องการของความสัมพันธ์ของการโมฆะเศษเหมาะสำหรับขั้นตอนแนวตั้ง รายงาน Rouhani และ Axelsson [24] พารามิเตอร์การกระจายใช้รูปแบบต่อไปนี้ของบริษัท¼ 1 þ 0:2ð1 xÞðgDq21= G2Þ0:25 สำหรับ < 0.25 สำหรับการ > 0.25, Co = 1 + 0.2(1 x) Rouhani และ Axelsson [24]รุ่นพารามิเตอร์การกระจายเป็นตัวแปรที่สังเกตลดจาก 1.2 < 0.25 หรืออีกวิธีหนึ่งคือกระแส bubbly และวิธีที่ใกล้ความเป็นรูปแบบการไหล เปลี่ยนจาก bubbly กับ annular ไหล เดอะเมซ et al. [22] รุ่นความเร็วดริฟท์เป็นตัวแปร โดยกำหนดจัดขึ้นในมหาวิทยาลัย¼ 1:53 gr ql qg q2l 0:25 ð1 aÞ0:5 บาป h ที่นี่ (1 ตัว) 0.5 แสดงความเร็วดริฟท์ระยะเพิ่มเศษโมฆะในลำดับขั้นตอนที่สองลง และดังนั้น ความพึงพอใจความต้องการของดริฟท์ตัวแปรความเร็วสำหรับเศษเหมาะเป็นโมฆะ

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

โครงสร้างทางกายภาพของ Rouhani และ Axelsson [24] และโกเมซและคณะ [22] ความสัมพันธ์ดังแสดงในตารางที่ 5 จะมาเยือนด้านล่าง. เป็นที่ชัดเจนว่าทั้งสองมีความสัมพันธ์เหล่านี้ทำงานได้ดีกว่าช่วงทั้งหมดของส่วนโมฆะเนื่องจากพวกเขาบางส่วนตอบสนองความต้องการของความสัมพันธ์ส่วนโมฆะเหมาะสำหรับการไหลในแนวตั้ง. รายงานโดย Rouhani และ Axelsson [24] พารามิเตอร์การกระจายที่ใช้แบบฟอร์มต่อไปของ Co ¼ที่ 1 0: 2D1? xÞðgDq21 = G2Þ0: 25 สำหรับ <0.25 ในขณะที่สำหรับ> 0.25, Co = 1 + 0.2 (1 x?) ดังนั้น Rouhani และ Axelsson [24] รูปแบบการกระจายพารามิเตอร์เป็นตัวแปรซึ่งเป็นที่สังเกตจะลดลงจาก 1.2 สำหรับ <0.25 หรือหรือการไหลของฟองและวิธีการใกล้เคียงกับความเป็นเอกภาพรูปแบบการไหลจะเปลี่ยนจากฟองไหลวงแหวน โกเมซและคณะ [22] รุ่นความเร็วลอยเป็นตัวแปรโดยกำหนด UGM ¼ 1:53 กรัม ql? QG Q2L? ? ?? 0: 25 D1? ATH0: 5 บาปชั่วโมง ที่นี่ (1?) 0.5 ทำให้ความเร็วลอยเล็กน้อยกับที่เพิ่มขึ้นส่วนช่องว่างในการไหลลงเฟสสองและทำให้ความพึงพอใจความต้องการของดริฟท์ความเร็วตัวแปรสำหรับส่วนที่เหมาะเป็นโมฆะ

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

โครงสร้างทางกายภาพของรูฮานิ และ axelsson [ 24 ] และ Gomez et al . [ 22 ] ความสัมพันธ์ดังแสดงในตารางที่ 5 จะมาข้างล่าง

เป็นที่ชัดเจนว่าทั้งสองของความสัมพันธ์เหล่านี้แสดงได้ดีในช่วงที่ทั้งของเศษส่วนบางส่วนเป็นโมฆะเนื่องจากพวกเขาตอบสนองความต้องการของอุดมคติ โมฆะ ความสัมพันธ์ของเศษส่วน

ตามแนวตั้งรายงานโดยรูฮานิ axelsson [ 24 ] และค่าการกระจายที่ใช้รูปแบบของ Co ¼ 1 þ 0:2 ð 1  x Þð gdq21
= G2 Þบ้านสำหรับ < 0.25 ดังต่อไปนี้ในขณะที่ > 0.25 Co = 1 2 ( 1  X ) ดังนั้นรูฮานิ axelsson [ 24 ]
รูปแบบและกระจายพารามิเตอร์เป็นตัวแปรที่สังเกตพบว่าลดลงจาก 1.2 เป็น < 025 หรือหรือฟองไหลและวิธีการปิดเพื่อความสามัคคี เป็นรูปแบบการไหลเปลี่ยนจากฟองไหลเป็น . ส่วน โกเมซ et al . [ 22 ] แบบลอยเร็วเป็นตัวแปรโดยกำหนด UGM ¼เป่า GR  เข้าร่วม qg q2l     บ้านð 1  เป็นÞ 0:5 บาป . ที่นี่ ( 1  ) 0.5 ให้ลอยเร็วกระจอกกับการเพิ่มสัดส่วนช่องว่างในลงสองขั้นตอนการไหลและดังนั้นภิรมย์
ความต้องการของตัวแปรลอยเร็วสำหรับเศษส่วนที่เหมาะสมที่สุด