In Fig. 7, the magnetic field effec

In Fig. 7, the magnetic field effects on shear viscosity are shown. As the magnetic flux density increased, the shear viscosity increased in the order of magnitude. The metal particles in base fluid form magnetic chains, which resists the flow of MR fluid, thus increase the shear viscosity[11].. By increasing magnetic flux density from 0 mT to 10 mT, the shear viscosity increased 0.05 Pa s. Further increasing of magnetic flux density from 10 mT to 20 mT, the viscosity increased 1.54 Pa s, which is 30 times of the increment between 0 mT and 10 mT. While the viscosity kept in creasing with magnetic flux density, it started to converge at certain value at B >40 mT There were no significant viscosity elevation from 90 mT to 100 mT The general way to characterize the effect of magnetic field is where r is the shear stress, y is yield stress changed by external magnetic field, n is the post yield viscosity, and is the shear rate. However this model cannot explain the shear thinning behavior as shown in the case of our samples. Hershel-Bu model account the post yield shear thinning effect below: where n is the flow behavior index and K is the consistency parameter. While Eq. (7) can be applied to the range of magnetic field where the shear viscosity is only proportional to the mag netic flux density, it has a limitation to explain the converging behavior at very high magnetic field. In this study, the effect of magnetic field on viscosity(M) has been characterized with a phenomenological model The increasing manner at low magnetic field and converging manner at high magnetic field in Fig. 7 can be efficiently described by a sigmoid type model below:
When there is no magnetic field, M become unity and Eq. (10) can express the viscosity change under no magnetic field. When there exists magnetic field, multiplication of M to S, H and V ca- librate the contribution of viscosity increase by the magnetic field. Similarly, when there is no particle in the fluid, V, M become unity and Eq. (10) describe the effect of shear rate and temperature on the base fluid. The addition of particle in base fluid increase the viscosity and this contribution is calibrated by the multiplication of V

ผลลัพธ์ (ไทย) 1:

มีแสดงผลสนามแม่เหล็กที่ความหนืดเฉือนใน Fig. 7 เป็นความหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กเพิ่มขึ้น ความหนืดเฉือนเพิ่มขึ้นกับขนาด อนุภาคโลหะในฟอร์มพื้นฐานของเหลวแม่เหล็กโซ่ ซึ่งพยายามขัดขวางการไหลของของไหลนาย จึงเพิ่มความหนืดเฉือน [11] ... โดยเพิ่มขึ้นหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กจาก 0 mT กับ 10 mT ความหนืดเฉือนเพิ่มขึ้น 0.05 Pa s เพิ่มเติม ของหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กจาก 10 mT กับ 20 mT ความหนืดเพิ่มขึ้น 1.54 Pa s ซึ่งเป็นครั้งที่ 30 ของการเพิ่มขึ้นระหว่าง 0 mT และ 10 ภูเขา ในขณะที่ความหนืดเก็บ creasing มีความหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็ก มันเริ่มมาบรรจบกันที่ค่าที่บี > 40 mT มีก็ไม่สำคัญความหนืดจาก 90 mT กับ 100 mT แบบทั่วไปต้องกำหนดลักษณะผลของสนามแม่เหล็กมีมีคือความเครียดเฉือน y คือ ความเครียดผลผลิตเปลี่ยนแปลง โดยสนามแม่เหล็กภายนอก n คือ ความหนืดลงรายการบัญชีผลผลิต และอัตราเฉือน อย่างไรก็ตาม รุ่นนี้ไม่สามารถอธิบายแรงเฉือนบางลักษณะการทำงานดังในกรณีตัวอย่างของเรา Hershel Bu รุ่นบัญชีมีผลทำให้ผอมบางด้านล่างแรงเฉือนจากผลตอบแทนของการลงรายการบัญชี: ที่ n คือ ดัชนีลักษณะขั้นตอน และ K คือ พารามิเตอร์สอดคล้องกัน ขณะ Eq. (7) สามารถใช้กับช่วงของความหนืดเฉือนเฉพาะเป็นสัดส่วนกับมัก netic ไหลความหนาแน่นสนามแม่เหล็ก มีข้อจำกัดการอธิบายพฤติกรรม converging ที่สนามแม่เหล็กสูงมาก ในการศึกษานี้ ผลของสนามแม่เหล็ก viscosity(M) ได้ถูกลักษณะกับแบบ phenomenological ลักษณะเพิ่มขึ้นที่สนามแม่เหล็กต่ำและลักษณะบรรจบที่สนามแม่เหล็กสูงใน Fig. 7 สามารถมีประสิทธิภาพอธิบายตามแบบจำลองชนิด sigmoid ด้านล่าง:When there is no magnetic field, M become unity and Eq. (10) can express the viscosity change under no magnetic field. When there exists magnetic field, multiplication of M to S, H and V ca- librate the contribution of viscosity increase by the magnetic field. Similarly, when there is no particle in the fluid, V, M become unity and Eq. (10) describe the effect of shear rate and temperature on the base fluid. The addition of particle in base fluid increase the viscosity and this contribution is calibrated by the multiplication of V

ผลลัพธ์ (ไทย) 2:

ในรูป 7 ผลกระทบของสนามแม่เหล็กกับความหนืดเฉือนจะแสดง ในฐานะที่เป็นความหนาแน่นของสนามแม่เหล็กที่เพิ่มขึ้นความหนืดเฉือนเพิ่มขึ้นในการสั่งซื้อของขนาด อนุภาคโลหะในรูปแบบของเหลวฐานโซ่แม่เหล็กซึ่งต่อต้านการไหลของของเหลวนายจึงเพิ่มความหนืดเฉือน [11] .. โดยการเพิ่มความหนาแน่นของสนามแม่เหล็กจาก 0 ถึง 10 mT MT, ความหนืดเฉือนเพิ่มขึ้น 0.05 ป่า s ต่อการเพิ่มความหนาแน่นของสนามแม่เหล็กจาก 10 mT 20 MT, ความหนืดเพิ่มขึ้น 1.54 ป่า s ซึ่งเป็นครั้งที่ 30 ของการเพิ่มขึ้นระหว่าง 0 MT และ 10 mT ในขณะที่ความหนืดเก็บไว้ใน creasing มีความหนาแน่นของสนามแม่เหล็กก็เริ่มที่จะมาบรรจบกันที่ค่าบางอย่างที่ B> 40 mT ไม่มีการยกระดับความหนืดมีนัยสำคัญจาก 90 mT 100 mT เป็นวิธีทั่วไปที่จะอธิบายลักษณะผลของสนามแม่เหล็กเป็นที่ r คือ ขจัดความเครียด, y เป็นผลผลิตความเครียดการเปลี่ยนแปลงโดยสนามแม่เหล็กภายนอก n คือความหนืดผลผลิตโพสต์และเป็นอัตราการเฉือน แต่รุ่นนี้ไม่สามารถอธิบายพฤติกรรมบางเฉือนดังแสดงในกรณีของตัวอย่างของเรา รูปแบบ Hershel-Bu บัญชีผลผอมบางเฉือนผลผลิตโพสต์ด้านล่าง: ที่ n คือดัชนีพฤติกรรมการไหลและ K เป็นพารามิเตอร์ที่สอดคล้อง ในขณะที่สม (7) สามารถนำไปใช้ในช่วงของสนามแม่เหล็กที่มีความหนืดเฉือนเป็นเพียงสัดส่วนกับความหนาแน่นของฟลักซ์แม่เหล็กแม็กก็มีข้อ จำกัด ที่จะอธิบายพฤติกรรมบรรจบกันที่สนามแม่เหล็กสูงมาก ในการศึกษานี้ผลกระทบของสนามแม่เหล็กกับความหนืด (M) มีลักษณะที่มีรูปแบบปรากฏการณ์ลักษณะที่เพิ่มขึ้นในสนามแม่เหล็กต่ำและลักษณะที่มาบรรจบกันที่สนามแม่เหล็กสูงในรูป 7 สามารถอธิบายได้อย่างมีประสิทธิภาพโดยรูปแบบประเภท sigmoid ด้านล่าง:
เมื่อไม่มีสนามแม่เหล็ก M กลายเป็นความสามัคคีและความสม (10) สามารถแสดงการเปลี่ยนแปลงความหนืดภายใต้สนามแม่เหล็ก เมื่อมีอยู่สนามแม่เหล็กคูณของ M เพื่อ S, H และ V CA- librate มีส่วนร่วมของการเพิ่มขึ้นของความหนืดโดยสนามแม่เหล็ก ในทำนองเดียวกันเมื่อมีอนุภาคในของเหลวไม่มีวีเอ็มกลายเป็นความสามัคคีและความสม (10) อธิบายผลกระทบของอัตราการเฉือนและอุณหภูมิในของเหลวฐาน นอกเหนือจากอนุภาคในของเหลวฐานเพิ่มความหนืดและผลงานนี้ก็จะปรับโดยคูณวี

ผลลัพธ์ (ไทย) 3:

ในรูปที่ 7 , สนามแม่เหล็กมีผลต่อความหนืดเฉือนแสดง ตามความหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กเพิ่มความหนืดเฉือนเพิ่มขึ้นในลำดับขนาด โลหะอนุภาคในของเหลวแบบแม่เหล็กฐานโซ่ซึ่งต่อต้านการไหลของของเหลว คุณจึงเพิ่มค่าความหนืดเฉือน [ 11 ] . . . . . . . โดยการเพิ่มความหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กจาก 0 ตัน 10 ตัน , เฉือนความหนืดเพิ่มขึ้น 0.05 โดย Sเพิ่มเติม เพิ่มความหนาแน่นของฟลักซ์แม่เหล็กจาก 10 ตัน - 20 ตัน ความหนืดเพิ่มขึ้น 1.54 PA S ซึ่งเป็น 30 เท่าของค่าระหว่าง 0 และ 10 ที่ ) ในขณะที่ค่าความหนืดเพิ่มขึ้น ความหนาแน่นฟลักซ์แม่เหล็กไว้ด้วย ,มันเริ่มมาบรรจบกันในบางระดับ B > 40 ตันมีความหนืดอย่างมีนัยสำคัญทางสถิติระดับ 90 ตันถึง 100 ตันวิธีทั่วไปเพื่อวิเคราะห์ผลของสนามแม่เหล็กที่ r คือความเค้นเฉือน , Y คือจุดคราก เปลี่ยนแปลง โดย ภายนอกสนามแม่เหล็ก n คือผลผลิตโพสต์ ความหนืด และอัตราการเฉือน .อย่างไรก็ตามแบบจำลองนี้สามารถอธิบายแรงบางพฤติกรรมที่แสดงในกรณีของตัวอย่างของเรา เฮอร์เชลบูรูปแบบบัญชีโพสต์ผลผลิตเฉือนบางผลด้านล่าง โดยที่ n คือดัชนีพฤติกรรมการไหล และ k คือ ความสอดคล้องของพารามิเตอร์ ขณะที่อีคิว ( 7 ) สามารถใช้กับช่วงของสนามแม่เหล็กที่แรงหนืดเป็นเพียงสัดส่วนกับแม็ก netic ค่าความหนาแน่นมันมีข้อจำกัดในการอธิบายพฤติกรรม ซึ่งสูงมาก สนามแม่เหล็ก การศึกษาผลของสนามแม่เหล็กต่อความหนืด ( M ) มีลักษณะเป็นรูปแบบเชิงปรากฏการณ์วิทยาการลักษณะที่สนามแม่เหล็กต่ำ ซึ่งลักษณะที่สนามแม่เหล็กสูงในรูปที่ 7 สามารถอธิบายโดยโมเดลแบบมีประสิทธิภาพประเภทด้านล่าง :
เมื่อไม่มีแม่เหล็กสนามM เป็น เอกภาพ และอีคิว ( 10 ) สามารถแสดงการเปลี่ยนแปลงความหนืดภายใต้สนามแม่เหล็ก เมื่อมีสนามแม่เหล็ก การคูณ ของ M S , H และ V CA - librate บริจาคของความหนืดเพิ่มขึ้นจากสนามแม่เหล็ก ในทำนองเดียวกัน เมื่อไม่มีอนุภาคในของเหลว , V , M กลายเป็นความสามัคคีและอีคิว ( 10 ) อธิบายผลของอัตราเฉือนและอุณหภูมิบนฐานของของไหลนอกจากนี้ของอนุภาคในของไหลเพิ่มความหนืดและฐานการบริจาคนี้เป็นวัดโดยการคูณของ V